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ET LEUR APPLICATION AUX CORPS ÉLASTIQUES. 37 
Pour ces trois formes, ds, ou de, dT, etc., représentent les variations 
d’un état à l’autre, et non d’un point à l’autre. 
Par exemple, si l’on regarde comme adiabatiques les modifications 
subies par tous les points du corps, on aura dQ = o et par suite 
de 
(67) TT — Const 
d’où l’on pourra tirer la valeur de T pour la substituer dans les équa- 
lions (64). La quantité indiquée comme constante pourrait aussi varier 
d’un point à l’autre; soit À (x, y, z) sa valeur, l'on aura alors, pour 
équation (67) 
d 
Le OA RARE 
Un autre cas particulier est celui de lisothermicité, quand le corps, 
à chaque instant, possède une température uniforme en tous points. 
dt dT dT 
DZ D = 7 = e 'S S I l 
On a alors en de t les termes qui contiennent ces 
dérivées sont par là détruits dans les équations (64). 
II. Étude des corps isotropes. 
CONDITIONS DE SYMÉTRIE. 
19. Nous avons vu qu’un corps était caractérisé physiquement par 
une fonction 0 de six variables relatives à ses dilatations, et d’une sep- 
tième, sa température. En général, la forme de cette fonction dépend du 
choix des axes de coordonnées, mais non sa valeur numérique pour un 
état déterminé du corps; de sorte que pour remplir cette dernière con- 
dition, il faut ordinairement, à une variation de direction des axes, faire 
correspondre une variation de forme de 0. 
Toutefois, une exception à cette règle paraît évidente à priori pour 
les corps isotropes tels qu’on les conçoit habituellement. Et comme, 
