38 THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
dans cette étude, nous faisons abstraction des hypothèses moléculaires 
sur lesquelles sont basés ordinairement les caractères des corps isotro- 
pes, nous regarderons ces derniers comme des corps pour lesquels la 
fonction 9 reste invariable de forme, quelle que soit la direction des 
axes de coordonnées, sans les définir autrement. 
Pour exprimer analytiquement celte condition, nous ferons tourner 
d’un angle infinitésimal de les axes Ox et Oy autour de Oz, et dans le 
sens de Ox à Oy. En adoptant les notations du no 15, nous voyons que 
6 ne change pas, tandis que & et » deviennent £ + «de, n — Ede, soit 
pour l'état actuel, soit pour l'état initial. Les valeurs de ,, w,, ete., 
changent alors d’un infiniment peut, et, en différentiant les équations 
(b) du no 15, on obtient 
qe = E, dp, + 0 de, + Lo dpe + (Pro — Py 60 ) de 
ii êde = ce dy, or No db, Sn (a dy, de (L> No CA (2 $ ) de 
DE bite Da ere (ee alice )E 
Remplaçant £ et x par leurs valeurs (b), en fonctions linéaires de 
É, no, Go, nous avons ici trois équations qui doivent êlre satisfaites 
quelles que soient les valeurs attribuées à ces dernières lettres; ce qui 
exige que l’on égale séparément dans chaque équation les coefficients 
de ces trois variables. De là les neuf relations 
de, cn (£y de (7) de, de, Te (Eu Te Pæ) de, de, CEE (2 de, 
dé, Dei (L mu Pæ) de, EE Eye a) de, db, Ta de, 
Dr = Xy > D Yo de: EE 
La valeur numérique de 0 ne devant pas changer quand on rem- 
place +: par ©: + de,, elc., on doit avoir 
d6 dé 
PR RAT RAS CALE EN ae Ce 
et, en introduisant les valeurs ci-dessus des variations do, elc., or- 
