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ET LEUR APPLICATION AUX CORPS ÉLASTIQUES. 39 
donnant convenablement, nous aurons, après avoir supprimé le facteur 
d:, une équation aux dérivées partielles de forme 
(68) He À 
où nous faisons pour abréger 
d6 d6 d6 dû dû dé 
R OU ÉPE É1E CReSE à RIDE 
ARRENTT y dpi tas 22 de, SR AN 
(69 dû dû de d d d 
(9) () (6) 
free den de ee 
La fonction 0 devra donc satisfaire à l'équation (68) et à ses deux 
permutations. Mais nous avons vu (no 14) que 0 est fonction des six 
lettres , Ÿ, y. y’, et, à cause de l'équation (41), on à R, = 0. L’équa- 
tion (68) se réduit donc à R, = 0, et devient alors, en regardant 0 
comme fonction des six quantités (42): 
, (48 dé , dû , dû 
(70) 2x (— vs tem tU-pi=e 
D’après cette équation, 0 serait une fonction arbitraire des cinq 
expressions 
CET RUE RATE EE ee 
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et il est facile, au moyen de ces quantités, d'exprimer les coefficients 
(58) de l’équation (59) des axes de symétrie de lellipsoïde considéré 
au n° (16); on a en effel: 
k—= 4-0, uw = a +y—86, y = € + yo — af 
On peut donc regarder 9 comme une fonction de à, y, » et de deux 
des quantités à, B, y, 9, « ci-dessus. Mais pour satisfaire aux deux per- 
mutations de l'équation (70), on trouve que Ÿ ne contient que À, p, ». 
Ainsi, pour les corps isotropes, cette fonction ne dépend que de quatre 
variables, qui sont les trois expressions (58) et la température T. 
