dû dû d6 dO d6 de dé d de 
— = —— = ER — D = = —© = — —= : 
de HU dau Due de dy dy 
On en déduit, équations (44) et (40): 
d dé d  ,/d6 d  d5\ 46 dô 
Se Re re niet = pet 
dps My We (a Fa À à } ne in nee 
2 /dû dO de 
Prx — Pyy less ol Ca +2 dy. si w) Pxy PPT elyse ts 
Ainsi l’état initial est caractérisé par l'égalité de pressions en lous sens. 
C’est à ce point de départ seulement que s'appliquent les propriétés 
précédentes des pressions principales. Pour létude d’un corps à état 
variable, si à aucun moment la pression n’est égale en tous sens, il fau- 
dra pour chaque élément de volume séparément remonter à un état 
initial tel que nous venons de le définir, c’est-à-dire réunissant les deux 
conditions d’isotropie et d'égalité de pression en tous sens. 
Nous pouvons appeler dilatations principales les axes de symétrie de 
l’ellipsoide défini aux nos 15 et 16, et énoncer le théorème suivant: 
Si l’élat initial est caractérisé par l’isotropie de constitution et de pres- 
sion, les dilatations principales et les pressions principales ont toujours, 
dans un état quelconque, leurs direchons identiques. 
En effet, le choix fait (no 21) pour «,, B,, », revient à poser, k étant 
une indéterminée 
a he Bi = hn,, me 
c’est-à-dire (équations 76) 
Pr CF Bbr À Xe = Ko 
GP + Pby + Tly — Elo 
aps + Bb ee = ke 
et la comparaison de ces équations avec les équations (60) nous montre 
que 
