46 THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
| a 1 d?0 d?6 d?6 
1Q = AT (‘ ee no 0". 
(Lo) D es Par À À dr 0 À dar &) 
Nous étudierons les modifications infinitésimales d’un état isotrope: 
cel élat étant désigné par les conditions 
É—n—<û, U—= V0 —=w 
nous poserons, pour cet état 
Ft RSC 
ETS dr 71 de ep 
d?6 EE db Ë 
dédn  dEdt  dédn ‘ ° 
do dg de 
dEdT  dqdT dd 
d?6 
ani = VU 
(89) 
et nous aurons 
du = bdT + adë + a’ (dn + dé) 
do = bdT +- adin +- a (dE + dé) 
do = bdT + adé + a’ (dé + dr) 
dQ = Av,T [0'dT + b (dË + dn + de)] 
(90) 
Réciproquement, on peut regarder u, v, w comme variables indépen- 
dantes et tirer de ces équations: 
__G@æ+ a) du — a (do + dw) bat 
EU (a — a) (a + 24) _a+2% 
elc. 
SAACx cb (du + do + dw) à 3b? 
ae | a + 2 (o — nn ar| 
Il est évident qu’à pression constante, pour du — dv — dw = 0, on 
doit avoir dQ = c, dT et d£ — dn = dé = ap AT, €» et xp étant la chaleur 
spécifique et le coefficient de dilatation à pression constante. On posera 
donc : 
