50 THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
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DE JR Et Pen Fi 
e du? EP du dv Ce du dw DE du dT 
Nous poserons alors, pour u = v = w: 
ORSAY 2, 1 
du: dv? dw? Le 
TE PS 
(100) dud — X° dudT  ‘?’ 
d°$ 
CON T2 = — Cp 
et nous retomberons exactement sur les équations (93). 
Nous appliquerons ces équations-e1 à l’étude d’un certain nombre 
d'opérations que l’on peut concevoir pour lobtention des valeurs numé- 
riques des éléments d’un corps donné. Les lettres c, x, L, h représente- 
ront respectivement une chaleur spécifique, un coefficient de dilatation, 
un coefficient d’élasticité isothermique, un coefficient d’élasticité adia- 
batique. 
Nous aurons trois sortes de modifications, suivant que l’on fournit 
ou soustrait de la chaleur au corps en laissant varier sa température, 
que l’on comprime ou dilate ce corps à température constante, ou bien 
qu'il est comprimé ou dilaté sans qu'aucune quantité de chaleur lui ait 
été donnée ou enlevée. 
25. 1e opération. On chauffe le corps à pressions constantes. 
On a dans ce cas du = dv = dw —0, tandis que dë = du = dé = ap dT, 
et dQ = c, dT. 
2me opération. On chauffe le corps en laissant la pression constante 
dans deux directions, et en maintenant la dilatation nulle dans la 3e 
direction. 
On a ainsi do = dw = 0, d£ = 0, d’où l’on déduit 
dn = dt = aydT 
où l’on fait 
