52 THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
À KT 
(104) PR hu = Et fete px 
Au moyen de ces notations, l’on à aussi 
— uh 2 
CENTS LyAd Ta, 
DRE 2: 9 2 
Cu Es Cp 21,,À v, Ta, 
(105) 
2° En 2 
PRE al Av,Ta, 
26. Dans le paragraphe précédent, nous avons considéré les coeffi- 
cients de dilatation et les chaleurs spécifiques. Les cinq modes suivants 
de variations nous serviront à définir cinq sortes de coefficients d’élasti- 
cilé isothermique. 
ÿme opération. On comprime le corps de même en tous sens, à tem- 
pérature constante. 
On a donc comme données 
du — dv — dw, dT — 0 
et l’on en déduit (équations 93) 
du 
dE = dn = & = ——- 
4 
« » À 
où / vaut, comme ci-dessus, UC 
On obtient encore 
dQ = — 3ATr, 9 
Il est évident ici que (équation 95) 
l = 3E’ 
6me opération. On comprime le corps dans deux directions également; 
dans la troisième, la pression ne change pas; la température reste cons- 
tante. 
On a donc 
ÜL — 0, dv — dw, dT — 0 
d’où l’on tire 
