l. et a. bravais. — Disposition des inflorescences. 33 



concevons-en un second se développant sur Farète F de la même tige cen- 

 trale : la déviation produite par ce bourgeon sur le point M se mesurera par 

 l'expression e' sin mf, de même que , pour le premier, nous avons eu s sin mf. 

 Tous ces effets doivent s'ajouter ou se détruire selon qu'ils se comptent dans le 

 même sens ou dans des sens contraires, et l'on aura en général y. ■= e sin mf 

 4- e' sin mf -+- e" sin mf" -+-. . . , où il faut remarquer que les angles mf, 

 mf' se mesurent à partir des arêtes d'excentricité et dans un sens constant, dex- 

 trorsum par exemple, et que la déviation p. se compte aussi de la même manière à 

 partir de m. Dans le cas particulier de bourgeons verticillés, 



on a 



et par une propriété connue des centres de gravité, l'on a sin rnf-^-sin mf'-\- 

 sinmf... z=z o. Si des bourgeons alternes et en spirale se développent., nous 

 n'avons plus , il est vrai , e = e' =z e".., , à moins que ces bourgeons ne soient 

 géminés; mais les divers termes ne s'entre-détruisent pas moins en grande par- 

 tie, et l'excentricité devient presque insensible. 



Revenant au cas d'un seul rameau latéral qui s'est développé au-dessus du point 

 F, soumettons le lui-même à l'inégalité excentrique, et faisons naître sur une arête 

 de ce rameau un rameau latéral de second ordre. Concevons que la tige centrale, 

 se déjetant latéralement, cède sa place terminale à son rameau axillaire qui en pa- 

 raîtra l'exacte continuation ; l'arête d'excentricité de celui-ci rencontrera quelque 

 part, en F' par exemple, la tranche horizontale FMF'. La distance angulaire MF' 

 sera égale à la distance qui, sur le rameau intermédiaire, exprime la divergence 

 relative des deux feuilles-mères consécutives. Nous ignorons encore ici les lois 

 que suivent, dans leur juxtaposition, les fibres descendantes d'un rameau à chaque 

 changement d'axe: si la partie de l'axe intermédiaire comprise entre les deux 

 feuilles- mères était extrêmement courte, on conviendra sans peine que tout a 

 du se passer, comme si le second rameau .tvait pris naissance sur la tige cen- 

 trale elle-même au-dessus du i oint F' : or l'allongement de la partie intermé- 

 diaire doit seulement faire varier le coefficient d'excentrierté, que nous nomme- 

 rons e : nous aurons donc encore n=e sin mf-\- e' sin mf (3), e' étant 

 nécessairement plus pelit que e. Le résultat est le même que si le second ra- 

 meau était né sur la tige centrale au-dessus du point F', en conservant intactes 

 la distance qui le sépare de ce point, et sa force de développement. 



Dans la cime scorpioïde, les pédoncules successifs naissent alternativement 

 sur les deux mêmes arêtes F et F' (fig. 4o). Ou aura donc, en vertu du dernier 

 principe, p. = e sin mf-\~ e' sin mf -f- e" sin mf-\- e'" sin mf. . = 

 (o-\-e" + e"".. ) sin mf-\-(e> -f e'". .) sin mf = E sin mf-j- E' sin mf (4), 

 E et E' étant les coefficiens totaux sur chaque arête. Il faut remarquer ici que 

 E+E' est nécessairement moindre que 1 : car, si tous les pédoncules successifs 

 avaient pris naissance sur une même arête, on aurait eu \>-z=(E-{-E') sin mf; 

 mais en nommant A le grossissement sur cette arête, B le grossissement sur l'arètc 



opposée, on a aussi p- = — — - smmf; donc E-4-E /= = < î. 



11 A-f-B J ' A-j-B 



Si nous voulons obtenir un résultat unique applicable à tout le pseudothalle 

 VIII. Botaï. — - Juillet. # 3 



