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Comme dans les formules (1) les trois masses y, (1) tendent à devenir 
égales à », lorsque £* devient négligeable. 
Elles satisfont donc aux conditions de lu mécanique newtonienne lorsque le 
terme G° et les suivants sont négligeables ; mais elles satisfont en outre à la formule 
de Lorentz- Einstein, quelle que soit d'ailleurs l'interprétation qu'on donne à cette 
relation. 
Bien que les formules qui précèdent résultent ici de considérations électroma- 
unétiques, elles paraissent cependant avoir une portée plus générale, En premier 
lieu les idées que nous nous faisons actuellement de Ia structure des atomes, lesquels 
seraient constitués uniquement par l'association de charges électriques positives et 
négatives tendent tout naturellement et de plus en plus à nous faire envisager les 
diverses forces physiques comme des forces électromagnétiques. Tout porte done à 
croire que les formules (11) sont applicables à la masse d’un corps quelconque 
quelle que soit la nature des forces qui agissent sur lui!. 
On peut également considérer ces formules comme une conséquence du prin- 
cipe de relativité. 
Envisagées de la sorte, elles prennent alors une portée beaucoup plus générale 
et deviennent la base d’une mécanique nouvelle et plus complète que celle que nous 
possédons depuis Gralilée et Newton; la mécanique des grandes vitesses ou la 
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mécanique de la relativité? dont les équations fondamentales sont : 
. m AV m dv, m dv, 
4 = 0 T 0 y 0 z 
te _r2 dt 
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VA TE £° «lé 
équations qui se confondent avec celles de lamécanique rationnelle classique dans le 
cas particulier ou £* devient négligeable, c’est-à-dire lorsque la vitesse de déplace- 
ment du corps reste petite par rapport à l’énorme vitesse de la lumière. 
Or, ce cas particulier comprend, comme on sait, la presque totalité des mouve- 
ments que nous pouvons observer où même supposer. Il embrasse toute la méca- 
nique des ingénieurs et même celle des astronomes et des physiciens dans son 
" Dans cet exposé, j'ai cru devoir laisser complètement de côté la gravitation et l’interprétation qu’en 
a donnée M. Einstein par son principe de relativité généralisée; les expériences sur les rayons cathodiques 
de grande vitesse n’intéressant en effet que le principe de relativité restreinte. Rappelons cependant que 
Eotsvüs à démontré par des expériences d’une sensibilité admirable la proportionnalité qui doit exister 
entre la masse pesante (gravifique) et la masse inerte. Ce savant a, comme on sait, montré que la direction 
du fil à plomb, résultante de la pesanteur et de la force centrifuge terrestres, est indépendante de la nature 
du corps suspendu. Il faut donc en conclure que les deux masses pesante et inerte sont toujours propor- 
tionnelles Pune à l’autre. 
? On sait que l’anomalie du déplacement du périhélie de « Mercure » est notablement réduite si 
l’on introduit dans le caleul le principe de relativité restreinte. Elle disparait tout à fait par lPapplication 
du principe de relativité généralisée. 
