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lablement le champ terrestre, les corpuscules de grande ou de petite vitesse suivent 
alors pratiquement la méme trajectoire dans toutes les expériences. On peut dans 
ces conditions expérimenter sans inconvénient sur de plus grandes déviations. 
Cette méthode présente en outre l'avantage de ne pas nécessiter la mesure 
précise, toujours délicate, de très hauts potentiels de décharge (80000 volts envi- 
lon si l’on veut atteindre la moitié de la vitesse de la lumière). 
En outre, en ayant soin d’alterner les déviations électriques et magnétiques et 
en multipliant les mesures, on peut espérer atténuer dans les moyennes l'effet des 
variations qui se produisent dans la vitesse d'émission des corpuscules, variations 
qui résultent des changements de dureté du tube ou des conditions mêmes de Ja dé- 
charge et qui constituent une des principales difficultés des expériences à haut 
voltage. 
Trajectoires identiques dans un champ magnétique. — Considérons le cas de 
rayons cathodiques ayant une faible vitesse d'émission (tube mou). Nous avons pour 
un point quelconque de la trajectoire la relation bien connue 
pu” 
P 
masse transversale du corpuseule (électron) ; v sa vitesse; , rayon de courbure de 
— Hve SIN x 
la trajectoire; H intensité du champ magnétique; + angle formé par la direction de 
la vitesse avec celle du champ magnétique; + charge du corpuseule. 
Supposons des corpuscules cathodiques de grande vitesse (tube dur) arrivant 
au même point, dans la même direction; nous aurons semblablement 
— H'v'e sin x 
F 
la direction du champ H” étant supposée la même que celle de FT. 
Pour que les deux trajectoires se maintiennent identiques il faut que lon ait 
8 = p'; il vient alors 
PAU EN 
uv H 
Si les deux champs magnétiques sont produits par des bobines fixes (sans fer) 
parcourues successivement, par les courants Let [ces champs seront en chaque 
point proportionnels aux intensités Let I” et l’on aura 
p'v en 1 
pv 1 I 
Il est aisé de voir que cette condition peut étre satisfaite simultanément pour 
