FORMULE DE LORENTZ-EINSTEIN 29 
tous les points de la trajectoire puisque 4° v' y v sont précisément des constantes 
pour tous les points de cette trajectoire !. 
Il importe de remarquer que la démonstration précédente n’est valable qu'à 
la condition d’avoir annulé préalablement le champ magnétique terrestre ou du 
moins sa composante déviante, Ce résultat est atteint dans nos expériences comme 
on le verra plus loin par l'emploi d’un système de cadres compensateurs parcourus 
par des courants constants. 
Trajectoires identiques dans un champ électrique. — Dans un champ élec- 
trique, le corpuscule n’a plus rigoureusement ni une vitesse ni par conséquent une 
masse constantes, puisqu'il passe d’une surface équipotentielle à une autre surface 
équipotentielle. Mais pratiquement, dans les limites de nos expériences, ces varia- 
tions de vitesse n'étaient que de quelques pour mille. Un calcul approximatif nous 
a montré que les variations qui en résultent sur la trajectoire sont plus petites que 
celles qui correspondent à la précision de Ia mesure des champs électriques?. Il 
n’y a donc pas lieu d’en tenir compte. On peut ainsi admettre par un raisonnement 
analogue au précédent que la relation 
uv? F 
— — = — Constante 
LOI E 
est pratiquement satisfaite pour tous les points de la trajectoire, F et F' étant les 
champs électriques au point considéré. 
Expérimentalement ces champs sont produits en élevant plus où moins la 
différence de potentiel des armatures du condensateur à l’intérieur du tube. 
Principe de la méthode. — Tia condition d'identité des trajectoires étant pra- 
tiquement réalisée, représentons les déviations électriques et magnétiques mesurées 
successivement sur des corpuscules de petite et de grande vitesse ; nous aurons 
Déviation électrique 
Corpuscules de petite vitesse Corpuscules ae grande vitesse 
eV V' | 
Ye |A] T (1) y — [A] (3) 
uv° HU 
Dévialion magnétique 
Corpuscules de petite vitesse Corpuscules de grande vitesse 
A : no L 
y —=[B] (2) JD (4) 
uv l (Q 
11 n’y a qu’au voisinage immédiat de la cathode, dans l’espace où le corpuscule prend sa vitesse que 
cette relation n’est pas satisfaite ; mais dans cette partie de la trajectoire très éloignée des bobines magné- 
tisantes le champ magnétique IT est sensiblement nul; il en est donc de même de la déviation. 
* Il faudrait que les champs électriques fussent mesurés avec une précision de l’ordre des dix-millièmes. 
