FORMULE DE LORENTZ-EINSTEIN 315 
DEUXIÈME PARTIE 
Expériences de MM. C.-E. Guye et Ch. Lavanchy !. 
MÉTHODE. 
Le succès de mesures de haute précision est intimément lié au choix de la 
méthode employée. Écartant d'emblée celles qui nécessitent la mesure de très hauts 
potentiels, nous avons adopté après lavoir modifiée convenablement la méthode 
des trajectoires identiques utilisée antérieurement par MM. C.-E. Guye et $. Rat- 
nowsky. Le développement qu'en ont donné ces auteurs dans leur mémoire nous 
autorise à n’en faire ici qu'un résumé suceinct, avant d'exposer les modifications 
que nous y avons apportées. 
1. Méthode des « trajectoires identiques ». — On démontre ? aisément que, 
dans un champ magnétique, des électrons de vitesse différente peuvent être 
amenés à suivre rigoureusement une même trajectoire, Il suffit pour cela que lon 
ait, pour chaque point de la trajectoire, la relation suivante : 
| I p 
(D) — 
ET 
UÙ u. Ÿ 
! 
reliant les masses - et ’ de deux faisceaux cathodiques de vitesse » et v' et les 
intensités I et I” du courant produisant le champ magnétique * déviant. 
Dans un champ magnétique, la force agissante étant toujours normale à la 
trajectoire, les corpuscules d’un même faisceau ne sont soumis durant tout leur 
parcours à aucune accélération tangentielle ; ils conservent donc, en tous les points 
de cette trajectoire, une même vitesse, par conséquent aussi une même masse, Les 
quantités Y et v sont donc des constantes pour un même faisceau. Il en est de 
même de 4’ et »’ relatifs au second faisceau. 
! Indépendamment des principaux chapitres du mémoire publié aux Archives en 1915, nous avons 
reproduit dans cet exposé les données directes d'observations et les tableaux complets qui les résument 
? CE. Guye et S. Ratnowsky, loc. cit. p. 294. 
3 Champ magnétique obtenu évidemment par un enroulement sans fer 
