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tre aisément des relations ci-dessus les formules définitives suivantes et directe- 
ment applicables à nos expériences : 
: D’ IV' zxy' 
(XI) TU 
v V0 
ou" VI? 4x" 
ON TENUE 
(XI) 
Dans le caleul de nos expériences x, x", y, y! désignent les doubles déviations 
électriques et magnétiques. 
iemarquons enfin que l'étude expérimentale des intégrales de champ A et B 
en fonction de la déviation permettrait d'utiliser la méthode dans des limites beau- 
coup plus larges. 
En désignant par A, et A, B, et B, les valeurs de ces intégrales correspondant 
à des déviations x, et x, (déviations électriques), et y, et y, (déviations magnétiques) 
on à les quatre formules : 
eV 
To — À, UE 
(IX”) gr | (déviation électrique), 
Un — À, —— » 
[1 D l 19 | 
_ el 
Vo — B, = 
3 UU Tr. ne 
(X”) nr (déviation magnétique), 
Yn — 5 PT 
u't 
d'où l’on peut tirer les équations (XT') et (XIT') qui sont une généralisation de nos 
équations (XI) et (XIT) 
> v' KR Ve, 
(XI ) Es SEE = Ty) J « 
à Levi 
EE y! LAVE 
(XI) a 
u D'OR 
dans lesquelles 
K A, I Bb; 
Nu , JE 
À, B, 
Il est facile de voir qu’en faisant dans ces expressions K — 1, L — 1, on 
retrouve nos formules (XI) et (XITI); en faisant en outre % — %» et Yo — Yn, 
c'est-à-dire en envisageant le cas où les trajectoires sont rigoureusement iden- 
tiques, on retombe sur les formules (TT) et (IV). 
Ces expressions générales nous donnent en outre des mdications intéressantes 
sur l'influence de la variation des intégrales de champ. On remarque, en effet, que 
ES 
