22 NOTE SUR LA THÉORIE DES HALOS. 
réguliers, sont complètement identiques de forme. Il sera fort aisé plus 
lard de passer de là au cas réel. Nous assignerons à l’axe de chacune 
un sens homologue, et nous ne considérerons d’abord dans ce qui suit 
que les phénomènes lumineux produits par les rayons pénétrant par une 
certaine face F et sortant par une aulre F”, ces deux faces étant bien 
déterminées et homologues pour toutes les aiguilles. Il va sans dire 
qu'elles font un dièdre de 60°; toutefois, notre recherche pouvant 
s'étendre à d’autres cas, nous laisserons, pour le moment, indéterminés 
l'angle , et l'indice de réfraction n. 
No 11. Valeur de l'éclat. Désignons d’une manière générale par P un 
quelconque des prismes dont nous avons parlé, dirigés en tous sens à 
partir de lobservateur, et ayant un mètre carré de section droite, et soit 
M le nombre d'aiguilles qu'il renferme, le même pour tous. Supposons 
d’abord que toutes soient semblablement orientées, comme si elles 
étaient des positions diverses d’une seule d’entre elles, déplacée par une 
simple translation. Toutes enverraient des faisceaux identiques et paral- 
lèles, produisant ainsi par leur ensemble l'effet d’un point lumineux 
infiniment éloigné. L’intensité de ce point serait mesurée par celle de la 
lumière qu’il enverrail normalement sur une aire d’un mètre carré, et 
si on prend celte aire pour base d’un prisme P dirigé vers le point, la 
lumière proviendra de toutes les aiguilles qui y sont comprises; son 
intensité sera donc Me, e étant celle du faisceau envoyé par une seule 
aiguille; nous pouvons la supposer mesurée par l’intensité ou la force 
vive comprise dans une tranche normale de ce faisceau ayant pour 
épaisseur une longueur d’ondulation. 
En réalité, l'ensemble des aiguilles pourra être partagé en un grand 
nombre de groupes, tels que toutes celles d’un même groupe soient sem- 
blablement orientées; admettons que sur M aiguilles il y en ait & du 
premier groupe, 4° du second, s” du troisième, etc.; ces nombres seront 
les mêmes pour chaque prisme P, les diverses orientations se trouvant 
