32 NOTE SUR LA THÉORIE DES HALOS. 
prenons-les maintenant infiniment rapprochées; dans la valeur de L ci- 
dessus nous pourrons alors regarder R comme constant dans ce qui 
mulliplie RdRde; de sorte que le résultat de l'intégration par rapport à 
R revient à remplacer RdR par ! R,° — ; R,'; si ensuite on désigne 
à,, à, par à, à + dù, RdR se changera d’apèrs la valeur (22) en 
14. (4 sin 5) ou sin odd. En même temps la surface de la zone est 
. ; L OR £E 
5 = 2r sin dd). L’éclat est — E; ainsi en supprimant le diviseur con- 
stant 27, on aura 
(23) E — | ie 
expression dans laquelle on doit supposer partout x, x remplacées par 
les expressions (21) où R et { sont maintenant des constantes. 
No 15. Diminulion de la lumière par suite des réflexions. — Considérons 
un faisceau transmis à travers les faces F et F”, et en prenant pour unité 
son intensité à l'instant où il arrive sur F, cherchons la fraction I de sa 
valeur à laquelle elle se réduit en sortant de F”. Pour cela, posons 
TOUT CEE à PR a tang® (r —1) à 
Sn (nr Et)” tang?(r +i) 
ASE Cdt QU d tang” (r— 1) L 
sin? (r +4) fé taggé G'4- den 
el désignons encore par G le dièdre des deux plans de réfraction. Le 
faisceau de lumière naturelle, tombant sur F, est décomposable en deux 
autres, d'intensité ?, polarisés, le premier dans le plan d'incidence, le 
second à angle droit. Par la réfraction le premier se réduit à ; a, le 
second à ; b. Par rapport au second plan réfringent le premier faisceau 
équivaut à deux autres, d'intensité ; a cos” G, 3 a sin” G, polarisés dans 
