NOTE SUR LA THÉORIE DES HALOS. 73 
Il en résulte un maximum d'éclat formant un are paranthélique à 
120° de distance du soleil. Sa dégradation à partir de cette limite sera 
suffisamment indiquée par la lumière L qu’envoie une zone de surface 
cos à, — cos à, en prenant constammennt à, — à, d’un demi-degré ; en 
effet la surface de ces zones, de à = 120” à à = 100° varie très peu. 
D'ailleurs l'équation (50) donne 
cos 8 — 2 V/cos à + +; 
ainsi pour la valeur de L ou « (cos 6, — cos 5,), où « est à peu près con- 
stant entre certaines limites, on peut prendre 
L = 10000 [4/cos à, + + — V/cos à, + À], 
qui ne diffère de l'autre que par des facteurs constants. Pour les quatre 
premières zones à partir de à = 120”, on aura L = 870, 362, 278, 256; 
pour à = 114”, 110”, 100°, on trouve ensuite L — 128, 102, 75. Le 
décroissement de l'éclat semble donc, sauf dans la région tout à fait voi- 
sine de la limite 120”, être plutôt moins rapide que pour les halos. Cette 
circonstance, jointe au fait que l’éclairement se distribue sur une por- 
ion du ciel beaucoup plus étendue, contribue encore à rendre leffet 
optique insensible. 
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