( 54 ) 

 tent au conducteur par pression hydrostatique. C'est ce qui a lieu, du 

 reste, pour l'attraction new tonienne de deux solides places dans un milieu 

 liquide; si, connaissant Fattraction apparente, on voulait en rendre compte 

 en oubliant cette pression hydrostatique, on serait oblige de conclure que 

 la force newtonienne elementaire depend du milieu ambiant. 



• » Je pense que telle est, en effet, la solution de la difficulte, car l'expe- 

 rience et la theorie de la polarisation dielectrique montrent que de pareilles 

 forces agissent en realite sur les dielectriques. 



» 2. Considerons des conducteurs electrises A, B, C, . . ., places dans le 

 vide. Le conducteur A peut etre regarde comme soumis a des forces appli- 

 quees a chaque element dsde sa surface, dirigees suivant la normale exte- 

 rieure, et egale a 2-g 2 ds t en appelant a la densite electrique. 



» Supposons maintenant que le champ soit rempli d'un dielectrique li- 

 quide, de pouvoir inducteur K. Les charges des conducteurs sont suppo- 

 sees les memes que precedemment, et la distribution electrique reste la 

 meme. Uneparticule electrique quelconque du conducteur A est sollicitee 

 par des forces electrostatiques qui emanent : i° des autres particules elec- 

 triques existant sur les conducteurs; 2° des elements du dielectrique po- 

 larise. 



» Les premieres forces sont les memes que precedemment; les secondes 

 ont une resultante nulle. En effet, le dielectrique entier peut etre decom- 

 pose en couches comprises entre des surfaces equipotentielles infiniment 

 voisines, et chacune de ces couches forme un feuillet dielectrique ferme, 

 qui ne produit de force electrique que dans son epaisseur. 



» Ainsi les forces electrostatiques agissant sur la charge du conduc- 

 teur A sont les memes que tout a l'heure, dans le vide. Cependant la force 

 apparente qui sollicite ce conducteur est K fois plus petite; il faut done 

 qu'il y ait encore d'autres forces mises en jeu par le champ electrique. 



» 3. On sait que, dans Pair ou dans le vide, un petit corps dielectrique 

 est attire vers les regions ou l'intensite du champ est la plus grande. Cette 

 attraction, due aux forces electrostatiques agissant sur chaque element du 

 dielectrique polarise, existe de meme pour le dielectrique qui remplit 

 tout le champ, tel que nous l'envisageons. Le calcul montre qu'en appe- 

 lant F, en chaque point, la force electrique qui existait dans la premiere 

 experience (vide), chaque element dv du dielectrique liquide est mainte- 

 nant soumis a une force attractive orientee suivant la direction ou F 2 aug- 

 mente le plus vite, et egale a ~ ^—^ 777^ en designant par dl un ele- 



