( i6o) 

 chaque valeur choisie de la fonction. Ce qui differencie les diverses solu- 

 tions qui se presentent en nombre infini pour une merae generatrice de la 

 surface limite du corps immerge, ne peut dependre que de la nature des 

 raouvements du fluide ambiant, a une distance suffisamment considerable 

 du corps immerge et dans les limites de symetrie que nous avons 

 considerees. » 



ELEGTRICITE. — Sur une comparaison entre les moteurs electriques a t 



continu et les moteurs a courants polyphases. Note de M. Duez, presentee 

 par M. Poincare. 



« J/analogie entre les moteurs a courant conlinu et les moteurs a cou- 

 rants polyphases se poursuit jusque dans les formules ; on sait, en effet, que 

 1'expression du couple moteur est egale a W = N 2 I 2 dans les deux cas, 

 tandis qu'on peut ecrire pour les moteurs a courants polyphases 



N 2 <o l O = I 2 R 2 -l- N 2 io a O. 



» Tout se passe done comme si Ton avait a faire a un moteur a courant 

 continu, dont la difference de potentiel aux bornes serait w^No, et dont 

 la force eontre- electromotrice serait egale a N 2 w 2 $; cette derniere forme 

 est absolument analogue a celie employee pour les courants continus. 



» Quoique ces formules aient ete deja demontrees, nous croyons inte- 

 ressant d'en donner ici une demonstration tres simple. 



» Nous designerons par $, le champ lournant primaire, par <P., le champ 

 tournant secondaire, etpar $ le champ tournant resultant, oc etant Tangle 

 de $ avec $,. Dans le cas d'un moteur biphase, par exemple, le flux qui 

 entre dans l'un des cadres mobiles est $sin(a -+- w/), il en resulte que la 

 force electromotrice dans ce cadre est egale a o>$ cos(oc ■+■ u>t); dans l'autre 

 cadre, la force electromotrice aura evidemment pour expression 



„••$*(«+ -i). 



» L'intensite du courant est done a un moment donne 



i 2 = M cos^a -+- w p Qur j e p rem i er ca( \ re 



et 



, a — ^ — »"(>■+■«■» I pour le deuxieme cadre. 



