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cesse égale à la pression osmotique à T°, par définition, puisque l’on com- 
pense par une source chaude la chaleur moléculaire de dissolution à satura- 
tion L, afin de maintenir invariablement la température T°. 
Quand la molécule est dissoute, on supprime la source chaude tout en 
déchargeant faiblement et progressivement le piston. L’eau pénètre alors 
dans le cylindre, dilue la solution et provoque un abaissement de tempéra- 
ture dT, d’après mes expériences sur les chlorures alcalins, etc. Néanmoins, 
il ne se dépose pas de sel et la solution reste à tout moment saturée 
grâce à l'excès u. 
Portons en abscisses les pressions osmotiques p et les volumes V en 
Ar 
DL 
3 A P 
ordonnėes. Soit AB une longueur représentant le volume V, du sel solide, 
AC le volume V de la dissolution saturée à T°. La branche CD figurera la 
suite des états de la dissolution passant de l’état saturé à T à l’état saturé 
à T — dT. 
Comprimons sous la pression p — dp la solution, maintenue à FT — dT par 
une source froide : la droite DE figurera la suite des états qui amène le 
dépôt de la molécule solide dissoute. Une compression adiabatique allant 
de p— dp à p nous ramène en B, par une suite d'opérations réversibles. 
L'aire du rectangle curviligne BCDE représente le travail extérieur 
accompli pendant ces transformations, et il est équivalent à la chaleur 
absorbée dL, c'est-à-dire égal au produit 425 x dL. Donc 
425 x dL = (V — Vo) dp. 
D’autre part, le cycle étant réversible, on a 
