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déduits des déformations électriques et mécaniques; les températures et 
les durées de charge, pour ces deux modes dè déformations, étant les 
mêmes. 
Tableau des variations unitaires de longueur ramenées à un champ 
Variations Inverses 
Dimensions : unitaires des ` 
- — de longueurs modulés 
Nature N Diamètres Épais- Long- Tem- Durées moyennes : d'Young 
e des inté- seurs gueurs péra- de AB. T 
Pisolant. tubes. _ rieurs. e. utiles /. tures. charge. L H? E 
cm cm cm 0 :$ Pig i i + 
2 1:49 0,019 46 15 15 5,2 KX' 10 1"21,0 x 101? 
VEE. S Er Pt A Mi hu 16 19 0545 Eo- Srno, XX 1077 
l an non mesurés 
progoni eg doja Lornah] 1385-40 :18j4 > 10-11 - 87x01 
Paraffine. 9 Un dure tube de mêmes dimensions a donné sensiblement 
les mêmes résultats. 
Ébodée & 1,46 -: 0,19 29 12 20 5,85 xX 10-17 3,5 X 10 1! 
a 2 1,43 0,0 » 14 » 2,002 10 Hs). 
i- ; 
diei) 3 1,39 , 0,14 » 18 » 1,14 KXro-® ‘5,8 O 
ugo): y . ë 
h 1,45 0,09 » 12 » 8,9 MIO "RIM IU 
V 9/0 
H= 7 = (Tm) 
et des modules d'élasticité. 
Du rapprochement des déformations électriques réduites et des 
modules d’élasticité, il ressort que les dilatations croissent en même 
temps que les inverses des modules d'Young et pour les me tubes d’ébo- 
SET $ Fine il 
nite ('), les allongements sont i proportion à E Ce résultat 
laisse entrevoir qu'il y a cepen Rate entre les déformations électriques et 
les modules d’élasticité. 
2° Les actions extérieures, telles les pressions lac ettii, ne pro- 
duisent aucun effet sensible sur l'allongement de lisolant. Mais on peut 
imaginer des tensions normales au champ í qui, d’ après Maxwell, auraient 
H 
pour valeur ss où K désigne le pouvoir inducteur spécifique de la 
matière et H le champ. 
% 
v i) Pai pu au varier iis paramètres élastiques. de l'ébonite dans d'aussi larges 
limites par une cuisson de la matière dans un bain de paraffine. 
