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monochromatique, ou tout au moins un spectre ne comportant plus qu’un 
très petit nombre de raies. 
Ces ampoules permettraient d’utiliser des rayons EES caractéris- 
tiques (série K de Barkla et Sadler) excités par un double rayonnement 
dirigé et caractéristique convenable, lui-même produit par le faisceau 
cathodique homogène que fournit la tension continue. 
Les modèles de tubes actuellement en usage dans lesquels le rayonnement catho- 
dique est produit par le bombardement dû à l’afflux ne sauraient convenir, par suite 
de leur instabilité, à la production de ces rayons. Nous ne considérerons donc plus 
désormais que des tubes à vide très poussé et à cathode chaude (Goolidge). 
Il faut de plus abandonner le principe, indispensable en radiographie, d'un foyer 
d'émission punctiforme, et c’est sur la surface entière de l’anticathode, dont nous 
utiliserons le rayonnement total, que nous ferons agir les électrons par choc normal. 
Enfin, les rayons X les plus pénétrants, c’est-à-dire ceux qui se rapprochent le plus 
des rayons y, semblant offrir en radiothérapie des avantages particuliers, nous utili- 
serons les rayonnements les plus pénétrants qu’il soit actuellement possible de pro- 
duire, donnant par cela même à l’anticathode un rendement inusité. 
Soit À le métal que nous choisissons pour anticathode; pagenan son 
poids atomique par P,. Si nous faisons agir sur sa surface des électrons 
dont la vitesse est juste suffisante pour exciter la fluorescence K de A, nous 
òbtiendrons un spectre qui peut être analysé en deux constituants (fig. 1): 
Za ke 
Fig. 2. ° 
un spectre continu produit ainsi qu "ila étédit plus haut et deux ou plusieurs 
raies de fluorescence A, et Ag s’y superposant. L'énergie émise passera 
dans ce spectre par un maximum correspondant à peu près à la raie «, soit 
pour la longueur d’onde àa.» ; 
Soit d'autre part ( fig. 2) un métal C de poids atomique Pe inférieur à P, 
et ayant un rayonnement caractéristique pour lequel le coefficient d’émis- 
