SÉANCE DU 14 AOUT 1916. 173 
sion est K,, les abscisses représentant la longueur d’onde du ses Pr 
incident pour lequel le coefficient d'absorption de Cest K,. 
- On voit que À; étant la longueur d'onde (moyenne ou raie es) du rayon! 
nement fluorescent de C, ces coefficients passent- e un maximum très 
accusé pour une certaine valeur Au de 
Si donc, tout en satisfaisant à la raida P x> P, nous choisissons C dé 
telle façon que À, = Ày, nous pourrons exciter le spectre de haute fréquence 
(fig. 1) de C par celui de A avec un rendement particulièrement élevé. 
Ce spectre sera, comme on le voit, réduit à deux ou plusieurs constituants 
simples (C,, Cg) et sera ainsi betega plus yos gee le gba Fier Add 
ment obtenu de A. i 
La figure 3 représente schématiquement un tube reposant sur les principes que nous 
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Lines où me mm que en 
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3. 
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venons P SPE E SS sont de larges spirales convexes de tungstène placées de part et 
d'autre et très près d’un disque mince anticathodique A. Celui-ci est serti dans un 
tube de cuivre porem par un courant d’eau qui en assure le refroidissement ; un ‘écran 
opaque T évite qu’une partie du rayonnement de À ne se propage vers le bis. Le tout 
est recouvert d’une cloche C faite du métal C ou revêlue intérieurement d’un composé 
de ce métal (d’un alliage de celui-ci dans le cas où l’on désirerait obtenir la super- 
Position de deux spectres). Cette cloche est isolée de A et se trouve portée au, potén- 
liel des cathodes ; elle agit donc, par suite du champ dirécteur qu'elle crée, sur Je 
rayonnement électronique des spirales chaudes. La surface de celles-ci étant très 
petite on peut négliger le rayonnement qu’elles sont capables, par diffusion ou fluo- 
réscence, de projeter vers le bas et la cloche devient ainsi une large source. sous de 
rayonnement de fluorescence. ` es 
: Comme il parait alane que’ es rayons X de iian ter 
