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Considérons un milieu de densité constante et soit v la vitesse du milieu, 
parallèle à laxe des x d’un système de coordonnées en repos relativement 
à l'observateur. Supposons que la vitesse soit une fonction décroissante de 
la distance 3 à l'axe des x. Une onde plane, se propageant parallèlement à 
laxe des v, subira une rotation parce que les parties de l’onde dans le voi- 
sinage de l’axe seront entraînées plus que les autres parties de l’onde plus 
éloignées de l’axe. 
Dans un temps court ż, me de rotation (supposé petit) de l'élément 
de l’onde sera 
(1) kaak 
où € désigne le coefficient d'entrainement dans le milieu considéré. 
En exprimant ż par la vitesse de la lumière dans le milieu et par le chemin 
parcouru /, on a i 
(2) a rs 
c étant la vitesse de la lumière dans le vide et u de nouveau l'indice de 
réfraction. 
En général l'angle x est extrêmement petit. Il y a une exception pour les 
milieux qui jouissent de la dispersion anormale, pour les longueurs d’onde 
dans le voisinage des raies d'absorption. 
Dans à valeur admise pour le coefficient d'entraînement, le terme 
avec — J È devient alors prépondérant. Dans ce cas, on a 
À du l ds du. Ù dv 
3 I — — ee 1 _ — ZE — — — —— 
(3) a p dà c d3 aT c dz 
di 
Si l’on représente par č l’angle entre la normale à la surface de l'onde et 
la direction de décroissance maximum de la vitesse, on trouve 
l dv 
(4) À > print 
Cette équation permet la construction du rayon par points successifs, 
si l’on commence à un point donné dans une direction donnée. 
Il paraît intéressant de réunir dans un Tableau quelques données, 
observées et calculées, qui se rapportent à l’eau, au sulfure de carbone et 
à la vapeur de sodium. Dans la première colonne, À est donné en U. À. La 
