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Il faut attribuer cet effet à l'action exercée par l’ensemble des électrons sur chacun 
d’entre eux; lorsque l'intensité ¿ devient trop grande, le tube se trouve en quelque 
sorte mis en court circuit, le rayonnement baisse considérablement à la fois au point 
de vue quantité et au point de vue qualité, principalement à cause de la diminution de 
vitesse des électrons. 
llest donc faux de prétendre : que la puissance rayonnée Ẹ croît toujours avec le 
courant ¿į qui traverse l’ampoule; qu’à voltage U constant, le degré de pénétration D 
est indépendant de č; qu’à intensité I constante, la puissance rayonnée ® est sensible- 
ment indépendante de U; enfin qu’à voltage U constant, le rendement pratique p passe 
par un maximum, lorsque à augmente. 
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3° HÉTÉROGÉNÉITÉ DU RAYONNEMENT. — Une autre erreur a consisté à soutenir que le 
rayonnement des tubes Coolidge est monochromatique, sous prétexte que les électrons 
arriveraient tous avec la même vitesse sur l’anticathode. Même si c'était le cas, tous ne 
seraient pas arrêtés de la même façon dans leur rencontre avec les molécules du 
tungstène. D'ailleurs, bien des causes peuvent différencier les vitesses des électrons (non 
constance de la différence de potentiel appliquée; rencontre avec les molécules du gaz, 
au nombre d'environ un trillion par centimètre cube; champs électrique et magnétique 
dus aux électrons et variables à l’intérieur du pinceau cathodique, etc.). Ces considé- 
rations se trouvent justifiées par l'étude de l’absorption par les métaux; si le rayonne- 
ment était monochromatique, la courbe d'absorption serait une exponentielle et le 
coefficient d'absorption devrait rester constant; or, pour des épaisseurs d'aluminium 
croissant de o™, 1 à 2m, il varie : 
Pour le tube Coolidge : dans le rapport de 1 à 0,43; 
» Pilon : » 1 à 0,36; 
» Chabaud : V7 1100 
On peut donc affirmer que le rayonnement du tube Coolidge n’est pas sensi- 
blement plus homogène que celui des autres tubes : ce qu'avait constaté de Broglie 
en l’étalant en spectre (!). 
Les conclusions pratiques, qu’on peut tirer de cette étude, sont les sul- 
vantes : j ; 
1° Le tube Coolidge est très stable; pour un voltage et un milliampé- 
rage donnés, le rayonnement X se maintient très longtemps, en conservant 
ses caractéristiques primitives (puissance totale émise et degré de péné- 
tration). 
2° Le tube Coolidge est très souple : il permet le passage immédiat 
du régime « mou » au régime « dur », aussi bien que le passage inverse. 
3° Le rendement pratique du tube Coolidge est analogue à celui des 
autres tubes focus pour les rayons mous; mais il devient bien meilleur, dès 
qu’on lui applique de très grandes différences de potentiel. 
(') Comptes rendus, t. 162, 1916, p. 596. b 
