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1. J'ai expérimenté sur deux disques de caoutchouc vulcanisé, sans 
charge minérale (para normal) et sur un autre échantillon de gomme pure 
non vulcanisée. 
Les nombres qui suivent donnent les valeurs de Ae calculées d’après 
l'expression ci-dessus et les contractions observées : 
Différences Ae 
de potentiel 
(en unités calculés d’après 
K. a Epaisseurs électro- ' les pressions observés Différences. 
E e. statiques). électrostatiques. (en centimètres). 
No i. — Para normal. 
k ' 16,4 — 2,08.1079 — 3,0.107$ —0,9.10 ° 
4 Jelos : 0,00 27,6 — 5,8 — 7,5 —1,7 
l 38,3 —11,0 — 15,0 —4,0 
N° 2. — Para normal 
| 16,4 — 3,39.107% — 4,5.10° + Le 108 UOTE 
4 48107 “0,39 ‘ 30,0 — 8,7 10,5 — 1,8 
DE mr 2,5 —3,8 
N° 3. — Gomme pure 
| 16,4 uit ue DIT, G +0,32: 107 
Gt it 0 0 : 27,6 — 16,25 — 19,9 —3,25 ? 
| 38,3 —31,2 — 3,3 —1,8 
Pour les deux premiers échantillons, les contractions observées sont plus 
grandes que les contractions calculées et, pour les champs établis entre les 
armatures, les différences, représentant l'effet direct du champ, croissent à 
peu près comme les carrés des différences de potentiel. Dans le cas du 
caoutchouc non vulcanisé, l'action propre du champ n’est pas manifeste; 
cela tient sans doute à ce que cette matière {possède une conductibilité 
très appréciable. J'ai constaté sur cet échantillon une déformation rési- 
duelle énorme. 
2. Pour rendre plus probante l’action du champ, j'ai cherché à multiplier 
son effet; dans ce but, j'ai réalisé une série de cinq condensateurs super- 
posés : cinq rondelles de caoutchouc, identiques, de 6"",5 d’épaisseur et 
de même provenance que l’échantillon n° 1, sont séparées alternativement 
par des disques en laiton; les plaques métalliques extrêmes sont soudées 
