SÉANCE DU 20 NOVEMBRE :1916. 6og 
seule variable géométrique. Les fonctions (f, G, 3€) se déterminent alors 
séparément : la première intervient seule dans la détermination du potentiel 
électrique © et de la composante longitudinale du champ électrique; les 
deux autres déterminent le champ magnétique et les composantes transver- 
sales du champ électrique. Nous nous occuperons seulement de la détermi- 
nation de la fonction f et des grandeurs qui en dérivent. 
Nous simplifierons les équations du problème en supposant qu'aucun des 
trois milieux considérés n’a un pouvoir inducteur spécifique d’un ordre de 
grandeur inférieur à celui de l’éther, ce qui est d’ailleurs le cas de tous les 
diélectriques dont on a pu mesurer le pouvoir inducteur. En vertu de 
hypothèse appelée par P. Duhem hypothèse de Faraday et de Mossotti et 
nécessaire pour mettre la théorie d'Helmholtz d'accord avec les expériences 
de Hertz, les pouvoirs inducteurs spécifiques des trois milieux considérés 
seront, comme celui de l’éther, des nombres très supérieurs à l’unité. Dans 
ces conditions, la vitesse de propagation des ondes longitudinales aura, 
dans les trois milieux, une même valeur L égale à celle de la lumière dans 
’éther. 
Soit alors ọ la résistivité du mur, x son coefficient de polarisation diélec- 
trique; substituons aux variables indépendantes (x, 4) les variables (%4, < 
liées aux premières par les relations 
t 
T= 5 Lt. 
ox L px 
£ 
En affectant des indices 1 ou 2 les fonctions relatives aux milieux 1 ou 2, 
celles sans indice se rapportant au mur, les équations indéfinies du pro- 
blème s'écriront te 
OC, Fe) 01( #1, Se) 
dr? cn 
0, . 
(1) hi 
de bet n (1+ %)=0 
(nS N DT 
et, en posant À = Ce les conditions aux limites seront, pour ? = + À, 
5 5 aF alf T2) 
EE TAN z a 
Enfin, les coadit ons initiales seront, pour 7 = 0, 
ori DR RS . PE 
(P F, Ja) = (Fi F, Fay LE(S, G), TE, 
F, F, ..., H étant des fonctions données de £. 
