SÉANCE DU 27 NOVEMBRE 1916. 667 
fait qu’en dehors des taches solaires d’autres phénomènes affectent la cons- 
tante solaire d’une façon suffisamment intense pour masquer en partie ou 
même totalement l'effet des taches. 
RADIOLOGIE. — Recherches théoriques et expérimentales sur les bases de la 
dosimeétrie radiologique. Note de MM. R. Levoux-Lesarp et A. Dauvi.- 
uer, présentée par M. Villard. 
Dans une précédente Note (') nous avons décrit un tube à rayons X qui 
permettrait la production d’une radiation ne possédant qu’un très petit 
nombre de constituants homogènes (sensiblement deux), mais nous 
n'avons fourni aucune donnée relative au choix des éléments que nous 
avons désignés par À et C. 
Nous avons indiqué seulement que nous utiliserions les radiations caractéristiques 
de la série K de Barkla, à l'exclusion des radiations L, environ 300 fois moins péné- 
trantes et dénuées d’intérêt en radiothérapie profonde. Ceci donne comme limite infé- 
rieure à peu près 150 au poids atomique du radiateur secondaire C. De plus, ayant 
préconisé l'emploi de radiations aussi pénétrantes que possible, nous ne devrons con- 
sidérer que les atomes les plus lourds, c’est-à-dire Ur, Th, Pt, Tu, Ta comme anti- 
cathodes et, de plus, Au, Pb, Bi comme radiateurs secondaires. 
Si nous voulons utiliser le rayonnement fluorescent du thorium ou du 
platine, nous devrons l’exciter par le rayonnement caractéristique K (très 
impur) de l'uranium, pour opérer la transformation d'énergie avec le 
meilleur rendement. Ceci détermine les conditions de fonctionnement du 
tube : 
D’après la relation approchée de Whiddington, il faudrait employer, pour exciter la 
fluorescence K de l'uranium, des électrons animés d’une vitesse de 2,38. 10!° cm : sec. 
La tension correspondante est de 160 kilovolts, ce qui correspond à une distance 
explosive mesurée entre pointes d'environ 30°. 
Cette tension qui, ainsi que nous l'avons vu, devrait être continue, est donc prati- 
quement fort réalisable; elle donnerait à l’anticathode un rendement en rayonnement 
global très élevé, soit 7,4 millièmes, d’après la relation de Beatty corrigée. Si la 
dixième partie seulement de cette énergie est rayonnée utilement par le radiateur 
secondaire, le rendement du tube sera encore de l’ordre de celui d’un tube actuel. 
Le rayonnement qu’on obtiendrait ainsi d’un « manchon » de thorium 
(*) Comptes rendus, t. 163, 1916, p. 171 (voir aussi t. 162, 1916, p. 405). 
