SÉANCE DU 27 NOVEMBRE 1916. 673 
Une partie de ce flux va être absorbée par l'atmosphère dans le trajet de 
la tranche au sol. Désignons par I le flux qui parvient à l'altitude €; le flux 
absorbé dans la tranche dý est 
1: dl= lafe dk, 
Intégrant de (=z à (— 0, on obtient comme expression du flux émis 
par la tranche dz qui | DDA au sol, 
i—Le < PAA 
= 
5 
Pour les faibles valeurs de z, č est égal à I, e% 4. Comme ce sont surtout 
les couches inférieures qui interviennent dans le rayonnement, cette 
dernière expression constitue une valeur approchée de č. On a alors 
inapoose rte): er 
Le rayonnement atmosphérique qui atteint le sol normalement est la 
afo 
Å rs 
Ass" tE 
Admettons, en première approximation, que le flux envoyé par latmo- 
sphère soit le même dans toutes les directions ('); l'énergie absorbée par la 
surface noire variera suivant la loi de Lambert et l'énergie totale absorbée 
pour l’ensemble des directions sera 
somme des flux élémentaires č, de z = o à z infini, soit 6, 
af 
afo+ 754 + K 
q = tati 
Le rayonnement nocturne a pour expression 
i: 
r = tabi — qF Toh neS TS 68. 19710 
=z dr por rs { 
IH. Nous avons effectué, à siitiee pendant les années 1913 et 1914, 
une longue série d'observations du rayonnement nocturne, par des temps 
absolument clairs. Voici, prises au hasard, quelques valeurs obtenues : 
(*) On peut diriger le calcul de manière à tenir compte des variations du flux avec 
l'incidence, 
