696 ACADÉMIE DES SCIENCES. 
avec 
Zeit PN Ar Pn 
(6) G —2gT =0, Gin HECh 1—= 0; 
i Tar Ve a? à) pan EFE 
Gn +U Omn-1,, — 0; Cy, nt U Omi, + SOm,n 1 = 
On formera d’une manière analogue les solutions dont le premier terme 
est 
d'rrr+2# 
| 
s dx" dy” ds? \r R) 
T d'+n+2k+1 1 I 
0x" dy” 93°#+1 r T Br. 
et 
Remarque. — l:a fonction T et les constantes arbitraires d'intégration de 
toutes les fonctions &,,, doivent naturellement être telles que la première 
approximation reste acceptable. 
III. Ayant ainsi formé tout l’ensemble des sources possibles, on a toutes 
les fonctions nécessaires pour développer en série le mouvement extérieur 
à une surface quelconque entourant le point source (x = y = 0, z = — Å), 
que cette surface atteigne ou non la surface libre, en eau calme ou dans 
un courant uniforme, pourvu que les conditions sur cette surface limite 
soient linéaires. 
Les méthodes générales de calcul que j'ai données ailleurs (‘) trouveront 
ici leur application. Elles permettront en particulier de déterminer com- 
plètement, en première approximation, les ondes formtes par une carène 
de forme quelconque, soit en eau calme, soit dans un courant uniforme, et 
d'en conclure la résistance due aux vagues, par des considérations de 
théorie hydrodynamique pure. 
MÉCANIQUE APPLIQUÉE. — Sur le calcul des voûtes épaisses soumises à une 
pression uniforme. Note (?) de M. Baricce, présentée par M. Jordan. 
Soit une voûte circulaire, symétrique, d'épaisseur constante, dont nous 
considérons une largeur égale à l’unité. Comptons les angles à partir de 
l'axe de symétrie et appelons p la pression, p le rayon moyen, R le rayon 
(!) Comptes rendus, t. 150, 1910, p. 46r et 611; t. 161, 1915, p. 437 et 7793 
Annales de Physique, septembre-octobre 1916. 
(*) Séance du 27 novembre 1916. 
