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sans vitesse initiale, il résulte des équations (2) de notre précédente Note, 
où l’on fait t= o, qu'on a aussi (F,, F, F,)=0. 
Dès lors, les formules (4), (5) et (6) de la même Note nous donnent 
immédiatement les expressions de la différence de potentiel entre les faces 
du mur et du courant de conduction u qui est proportionnel au champ 
total, En revenant aux variables primitives et en introduisant, à la place du 
coefficient de polarisation x, le pouvoir inducteur spécifique K = 1 + 4mex 
sensiblement égal à 4tex d’après l'hypothèse de Faraday et de Mossotti, on 
. dis 2 
obtient ainsi, pour o Śł$ >=, 
L 
f aida 
nnar TIE 
(1) Du O= Va — Va E Pi ; 
l 
pour t2 F> 
4NE 
(2) Ou = (Va Vae P, 
pour ¿Z o, 
$ a 
(3) ume Ao} 
< Grel 
MAS LR 
Remarquons que le temps $ l, pendant lequel l'expression (1) est valable, 
est celui que met la lumière à traverser une couche d’éther égale à l'épaisseur 
du mur. Dans le cas d’un condensateur, 2/ est une longueur de l’ordre du 
millimètre ; le temps T est donc de l’ordre de 10™'' secondes et, par suite, 
le contrôle expérimental de la formule (1) paraît inaccessible. 
D'ailleurs et toujours dans le cas d’un mur très mince, le nombre À est 
extrêmement petit. Supposons, en effet, qu’on ait 2/— 10 ‘em, et que le 
mur soit en eau distillée, le moins résistant des corps usuels dont on connaisse 
le pouvoir inducteur spécifique : K, étant le pouvoir inducteur spécifique 
de l’éther, on aura 
A = 5.107 C.G.S. électromagnétiques, £- 80, 
r 0 
d'où À = 1, 15. 107°. Si, au contraire, le mur est en paraffine, un des corps 
les plus résistants que l’on connaisse, À sera de l’ordre de 107'°. Dans ces 
conditions, on peut développer en série le coefficient en à de l'expression (2) 
et se limiter aux termes du premier degré; il vient ainsi 
Di Pi (i + À) (Va Va)e E, 
