SÉANCE DU 11 DÉCEMBRE 1916. 739 
relations connues 
(5) s a e(T) 
(v — &)(vs— &@) —(a +6) (ra + BY (r+ 6)° 
L RT 
T (e—a) (ta— a) (tt + 26) 
(6) 1 het. alamea Éd (rh) (rad Ê), 
Sol AS Lie. (fus 4) (Pig) (fit fa taR) 
que l’on ne sait malheureusement pas résoudre par rapport aux inconnues v,, 
v, et P. Mais Clausius a construit une Table qui convient à toutes les fqua- 
tions d’état de la forme (1), et qui pare à cette difficulté (*). 
Si l’on pose, avec à + B= y, 
VC YRE _p—a -SYP 
‘2 RS e MT a, 
les valeurs de ọ (T), v— g, v+ et p, tirées de ces relations et transportées dans 
l'équation (1), la transforment en l'équation suivante, purement numérique, et qu’on 
appelle l'équation d'état réduite, ` i 
PL snu tag osa, 
aA BEng EE 
Cette équation conduit à la notion des états correspondants, imaginée par Van der 
Waals. Les états correspondants de plusieurs corps sont définis par une seule et même 
valeur des variables réduites %, y, 3; Au point critique pour lequel 1, ÿ=2, 
3 = 1, tous les corps soumis à l’équation (1) sont à des états correspondants. 
Pour un fluide saturé, si lon représente par Z ce que devient s; et par y; ou y, ce 
que devient y suivant que ce fluide est à l'état de vapeur ou à létat liquide, les rela- 
tions (7) donnent | 
Pi—a yY Pi + B=y(r+1) 
REZ 
el can A LR va += y(y2+1), e ne ! 
Et.lẹs équations (5) et:(6) deyigangnt | 
Dh RN EME EE ON NA VM EARR, 
road co 8 En Mad 
I Yr Jit Nitr]: 
ii og 
1 
Had Ye Le CAR Fe 2) 
Ces équations ne peuvent non plus se résoudre, en fonction de la température 
(1) Arab de Chimie et de Physique, 5e série; t. 30, p: 433 à 451; Comptes 
rendus, 1. 93, 1881, p. 619. — Sara, Jatrodution à la théorie des explosifs, p.33 
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