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Ces relations donnent, pour le point critique (T;, ve, Po), 
3 PS 277R n+ PERE A Cen s S7 F 
(5) E T ; oy Eds R T 
et les variables réduites peuvent se mettre sous les formes 
n+1 Ed k RE 
(4) +-(+) z y=2 t a SENS ART En nti 
La formule qui donne la chaleur de vaporisation devient 
$ E = ak I I 
(3) T s log - De T (— 3 Here z) ; 
soit, en fonction des variables réduites, 
M Spa ae Lo sato), 
BE Sr (yit! Vati, 
Cette dernière formule permet de calculer simplement, à l’aide de la 
Table de Clausius, la valeur de la constante n la plus convenable pour un 
corps dont on connaît seulement la température critique et quelques 
chaleurs de vaporisation, sans qu’on ait à se soucier de la valeur à attribuer 
aux constantes q, 5, K dans l'équation d’état qu’on cherche à établir. Après 
l'essai de ps exposants, et par des approximations successives, On 
aura vite trouvé la valeur de z qui donne l'accord le plus satisfaisant entre 
les valeurs de L calculées et observées. 
Quand on connaîtra, en outre, la pression critique et la tension de la 
vapeur saturée pour quelques températures, on pourra contrôler la valeur 
assignée à n, en se servant de la troisième formule (4) qui donne 
so Ki 
P = TZ. 
la valeur de Z étant celle à prendre dans la Table de Clausius, et qui corres- 
= n+1 x 
pond à la valeur de x = (x) . 
Le nombre z étant ainsi fixé, on pourra tirer des formules (3) les valeurs 
de K et de y, qui sont 
e 27 2TA2+1 Re RT 
K = gg Re Tai, = 
Cette méthode, qui permet de déterminer séparėment les constantes de 
l'équation (1), est évidemment supérieure à celle dont on s’est servi jusqu'ici. 
