SÉANCE DU 26 DÉCEMBRE 1916. 965 
Il est à présumer qu’elle n'aurait pas donné pour les cinq gaz, oxygène, 
. . r , Ç] t . K 
azote, acide carbonique, méthane et éthylène, à la fonction ọ, la forme T 
que Sarrau s'était imposée, a priori, et qui est encore aujourd'hui consi- 
dérée comme applicable à tous les corps. Il est à prévoir, au contraire, 
que les corps doivent être classés en séries pour lesquelles l’exposant 2 serait 
le même. 
La séparation de y en ses deux parties æ et 6 offre des difficultés. La 
deuxième des sunie (3) donne bien pour le covolume x 
: mo RT, 
CR Page à Pre PS à 
Mais la détermination de v, par l’observation est, en général, incertaine, 
et vient fausser la valeur toujours très petite de &. Si l’on pose v, = Na, 
la formule précédente établit entre Les trois données critiques la relation 
Aie - N 
SH Te AN 
Suivant qu’on pose $ —o avec Van der Waals, ou a =0, N =3 ou 
devient infini, et l’on a, suivant le cas, 
. + yo . 
Pour tout partage de y en deux parties positives, = reste compris 
PATT : I , winde 
entre ces deux limites et ne varie que de £ R. C’est ce qui explique que 
Clausius d'abord, Sarrau plus tard et d’autres savants aient signalé le peu 
d'importance que pouvait avoir une évaluation bien exacte du covolume 
dans les équations d'état, et nous avons vu, plus haut, que toute erreur 
sur ce point était sans inflheñvé dans l’étude des vapeurs saturées. 
Les trois formules (4) peuvent s’écrire 
1 1 
(2) A Sn e (tie) Boo a 
airs À — e ? 
j : Ve aN e 
Si koh fait, comme Van der Waals, 6 =o, c’est-à-dire N =3, on 
aura — =% = i 
, et les trois formules ci-dessus expriment qu’à une même 
alens des variables réduites, r P; et À — - ont la même valeur pour tous 
les corps d'une même serie. 
