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la figure 3, par exemple, la vitesse est déjà notablement 
plus grande que dans la figure 1, et sur le trait S qui 
indique le passage du courant polarisant, on peut élever, 
au moyen d'une équerre, au point qui correspond à la fer- 
meture du courant polarisant, une droite représentant 
exactement la fente par laquelle la lumiére passe. Cette 
droite tombe au point P. On voit que le courant ne s’éta- 
blit qu'un peu vers la droite de celle-ci. Il n'est pas trés 
facile de mesurer une aussi petite portion du graphique, 
parce que la limite entre la lumière et l'ombre n'est pas 
absolument nette; mais, on pourrait considérablement 
agrandir cet espace en se servant de plaques sensibles se 
mouvant trés rapidement. J'évalue l'espace à droite de P 
à environ !/, de millimètre. La vitesse du cylindre étant 
de 45 millimétres à la seconde et la longueur du nerf à 
parcourir dans le cas représenté figure C étant 7,5 centi- 
métres, la vitesse de propagation serait de 15", 5 à la 
seconde, ce qui correspond exactement au chiffre le plus 
faible donné par Tschirjew. La disparition du courant 
éleetrotonique parait se faire immédiatement sur les 
courbes des figures 2 et 5, mais sur la figure 1 il persiste 
encore pendant !/,, de seconde. 
Pour apprécier exactement les phénoménes du début et 
de la fin de l'électrotonus, il faudrait employer des plaques 
rapides se mouvant extrémement vite. 
Il faudrait, également, répéter les expériences en 
employant des vitesses trés faibles, afin de déterminer la 
marche dela diminution ducourant électrotonique signalée 
par du Bois-Reymond. C'est ce que nous faisons en ce 
moment. Nous n'avons pas constaté l'existence de la varia- 
tion négative signalée par plusieurs auteurs. 
