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Les résultats précédents se compliquent naturellement 
encore davantage si, à l'instant initial, le pendule n'est pas 
au repos. 
Nous avons jusqu'ici supposé que le mouvement vibra- 
toire de l'axe était un mouvement pendulaire simple. 
Généralement, on peut consi lérer une onde quelconque 
comme résultant de la superposition d'une série d'ondes 
simples. 
li faudrait donc, dans ce cas général, poser : 
. 9z(t + X) 
dea Y, Asin MT TR 
Les coefficients A, et 2, sont. généralement déterminés 
par les circonstances qui accompagnent l'ébranlement ini- 
tial considéré. L'analyse précédente peut étre facilement 
étendue à ce cas, et nous ne nous y arrêlerons pas davan- 
tage. 
Nekoi. au cas d'une onde simple, et examinons le 
cas où T est assez grand relativement à +. Pendant l’ ébran- 
lement, le mouvement du pendule est déterminé par 
l'équation : 
—— —sin — eos — — 608 Si 
T T T 
1 [: 2 r(£4-2) 9zA Or Dr} | 241 
SIN ——— 
Dans le cas actuel, nous ponvons considérer la quantité 
sin TOU) comme constante pendant une période T. 
Le mouvement du pendule sera donc à très peu près 
un mouvement pendulaire simple autour de la position 
