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rizontalement sur le plan médian, aux diverses profondeurs z sous Oy, 
qui sont leurs bras de levier. Il vient ainsi, comme seconde équation entre 
A et B, Le sN„dz = Pk, ou bien, après substitution de Az + Bz? à sN, 
et effectuation des calculs, 
(21) she + BP4. 
» La résolution du système (20), (21) donne pour A et B les valeurs 
: Erg HR 6GP 75 
respectives z (z — se LG 2 A 
mode correctif d'équilibre, est, par suite, 
en ep ii-i] 
; i F 
» Joignons ces termes correctifs (22), (19), aux valeurs o, — — de N, 
I . . 
— z) et la traction horizontale N}, dans le 
et de N, qu'on aurait pour une poutre de hauteur indéfinie; et il vient 
enfin, dans le cas considéré de la poutre de hauteur A reposant sur deux 
appuis distants de 2%, 
A . P A 3k A Iig sP 7A 3 
45) NN; PERRET Gt Taie DUREE LE 
+ D. [E Di 6(z SH n rh (: h, 
» La biréfringence temporaire que la charge P fait naître au-dessous 
d'elle, proportionnelle en chaque point à la déformation élastique corres- 
pondante ou à la composante tangentielle maxima (N, — N,)de pression, 
sera donc mesurée par 
(24) SON) (355 — 4) 
» Il importe surtout, comme a fait Sir Georges Stokes, de déduire de 
cette formule la situation des points, dits neutres, où l’isotropie se con- 
serve dans le plan des zx et où, par conséquent, la biréfringence est nulle, 
parce qu'ils se prêtent à des observations optiques très précises. L'annula- 
tion du dernier facteur entre parenthèses, dans (24), suivie de la résolu- 
tion de l'équation du second degré ainsi obtenue, a donné à Sir Georges Fe. 
Stokes, pour déterminer la profondeur z de ces points, la formule à 
C. R., 1892, 2° Semestre. (T. CXV, N° 1.) - 
