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III. Commençons par le cas d’une houle, afin d'y évaluer la petite 
surélévation A du niveau actuel d'équilibre, ou niveau qu'atteindrait la 
masse liquide si ses convexités venaient à combler ses creux, sur celui, de 
hauteur Am, qui correspond à sa pression dynamique moyenne p,, au centre 
de l’orifice de communication avec le bassin latéral. Nous appellerons z 
la profondeur, sensiblement égale à Am, de ce centre, au-dessous de celui 
des orbites des molécules superficielles, ou, plus simplement (ce qui n’en 
différera guère), au-dessous de la surface horizontale d'équilibre actuelle; 
et nous désignerons, en outre, par H la profondeur moyenne totale de la 
mer, près de la côte verticale où est établi le marégraphe, par 2% la 
hauteur des vagues (de creux en crête), par 2L leur longueur, enfin, 
par 2T leur période, temps qu'elles emploient à prendre, chacune, la 
place de la précédente, ou à parcourir leur propre longueur, 2L, avec la 
vitesse de propagation 
ue / 
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ee. 
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L 
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Le potentiel + qui, par ses deux dérivées relatives à l ordonnée verti- 
cale z et à une abscisse horizontale x parallèle à la côte, fait connaître les 
deux déplacements vertical € et horizontal £ des molécules du fluide agité, 
est sensiblement 
(5) En 
» Les deux composantes verticale et horizontale, w, u, de la vitesse en 
chaque point (x, z) sont, par suite, à fort peu près, ses deux dérivées 
d? do 
secondes = t et Iaz - Il vient donc, en particulier, pour la composante 
verticale w de la vitesse (comptée positivement quand elle est dirigée de 
haut en bas), 
Eje de re — € | RE rx 
(6) PRE CT + o sin ( a a 
| Te A 
(') On le déduit, par exemple, de la formule (s') de la page 333 de mon Volume 
sur les Faux courantes, en y remplaçant, vu des différences de notation, k et #! par 
T et par T £, et 3, par x et par H — z, enfin A par NE 
ta ai 
