(#7) 
» a. Parlefil 
T,= (1 + 0,000 875 371 + 0,000 001 062 14°); 
E 99- E 89 
» b. Par les dérivations 
r; = T, (1 + 0,000 876 714 + 0,000 001 046 9¢°). 
mn ; 44 E 72 
» 2° En fonction de l’échelle normale : 
de et is re = ro (1 + 0,000 880 23T + 0,000 001 006 3T?), 
rr = To (1 + 0,000 881 57 T + 0,000 000 990 9 T°). 
Vu vue E E E S 5e 
» En utilisant les mesures de MM. Benoit et Chappuis, sur la dilatation 
du verre, on trouve, en fonction de l'échelle normale, la variation réelle 
de la résistance spécifique du mercure. 
or = po (1 + 0,000 887 45T + 0,000 001 018 1 T?), 
pr = po (1 + 0,000 888 79T + 0,000 001 002 2 T?). 
CRC E OE E E U E N 
» Les résultats obtenus par les deux méthodes sont très concordants, 
comme on en juge par la simple inspection des formules, en remarquant 
que les apports des termes en T et en T? se compensent sensiblement. Le 
Tableau suivant donne les valeurs de la résistance apparente du mercure 
dans le verre en fonction de l’échelle normale, calculée par les formules 
Aa PE 2), ‘ 
* 
Valeurs obtenues par 
———————— 
Á 
le fil. les dérivations. 
OMS. NESNA I ,000 00 1 ,000 00 
lOe Ltée cie 9) 1,00890 1,00891 
O a he 1,01801 1,01803 
DO: Me 1,02731 1,027 34 
Ir I ET LUS 1,036 82 1,036 85 
EF CRE IS 1,046 53 1,046 56 
CT RP 1,096 44 1,096 46 
» La différence entre les dernières mesures et les premières justifie mes 
craintes relatives aux erreurs systématiques de celles-ci. 
» En utilisant les nombres ci-dessus pour la réduction des expériences 
relatives à la détermination de l’ohm, on trouvera des valeurs un peu plus 
élevées que celles qui ont été données par la plupart des observateurs, en 
C. R., 1892, 2° Semestre. (T. CXV, N° 11.) 
