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_en étudiant la réflexion sur une surface de mercure en contact avec le 
cristal : les deux polarisations uniradiales ne donnent plus lieu à des 
spectres coïncidant. 
» 4° Avec des lames de quartz parallèles à l’axe optique, circulaires, et 
pouvant se coller sur la face hypoténuse du prisme à liquide sous une 
orientation arbitraire, on a mesuré la différence de phase entre les deux 
vibrations réfléchies dans la réflexion totale sur l'air, par comparaison avec 
la eue partielle sur l’alcool. Les résultats ont été trouvés d'accord, 
au + de longueur d'onde près, ce qui est le degré de précision des 
mesures, avec les résultats déduits de la théorie. Les als ont été faits en 
partant des équations de M. Potier. 
» 0 représente langle de la section principale el du plan d'incidence, 
ò la différence de marche évaluée en fraction de longueur d’onde, ż la 
température d’où dépend le résultat, parce que l'indice du liquide du 
prisme (mélange de benzine et de sulfure de carbone) et par suite la valeur 
de l'incidence en dépendent. 
ë. 
ð. t. observé. calculé. 
31.15 21.3 Doon 0,316 0,312 
Pos 0,311 0,308 
53.18 19.4 bi, 0,00 0,096 
Eon 0,093 0,097 
44.50 21.2 Do TR 0,140 
Pie 0,143 0,142 
» 5° Avec le spath, qui est fortement biréfringent et pour lequel on ne 
peut pas, comme à la rigueur pour le quartz, négliger la biréfringence, on 
a eu des résultats également concordants : 
22048/ 19°3/ D: 0,092 0,096 
k D 0,100 0,100 
» 6° Enfin, avec une lame de quartz taillée obliquement à l’axe (l’ angle 
a été déduit de l’observation du spectre cannelé en lumière normale), on 
a eu encore des nombres concordants avec la théorie. 
» Angle de la normale et de Faxe : 51°45". * 
Geir 1705/ pee 0,091 0,087 
Se 0,094 0,089 
» Avec la même lame collée dans la même orientation, l’on peut faire 
deux expériences, l’une par polarisation uniradiale, l’autre par analyse 
