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» Nous aurons alors 
0Æ,-1 Li k 
——. == => sr De He D, 
ace X, Te Dr, ) 
(10) X,+ Xp 
» Nous pouvons donc écrire l'équation (10) pour s = č et s = ķ, ensuite 
nous différentions l'équation #% par rapport à x, et l'équation #i"° par 
rapport à «;, et, après la soustraction des équations obtenues de cette ma- 
nière, nous aurons le système 
. Oka saia 
(n, i, k)+ (n —1, k,n) Je E A O EU) = =o, 
ainsi que 
(n— 1,1, k)+ (n, k RE Ta n—TI pordeg 
s ts so 0x; , , FER , 
la signification des symboles (ọ, c, +) est (6); les indices č, Æ sont les com- 
binaisons deux à deux des nombres 1, 2, ..., n — 2. Il est facile de réduire 
les deux systèmes à leur forme normale, et, après les avoir remplacés par 
des systèmes correspondants à différentielles totales, nous trouvons les 
deux intégrales cherchées. » 
PHYSIQUE DU GLOBE. — Taches solaires et perturbations magnétiques 
en 1892. Note de M. Ricco, présentée par M. Faye. . 
« Depuis l'époque de l’apparition de la tache solaire extraordinaire 
d'avril 1882, J'avais remarqué (!) que les passages des grandes taches sur 
le disque du Soleil étaient souvent accompagnés par des perturbations 
magnétiques. Le même phénomène s’est répété dernièrement, lors du 
passage de la tache extraordinaire de février 1892. 
» Ayant reçu de l'Observatoire naval de Washington la reproduction 
des courbes des magnétographes photographiques qui donnent les per- 
turbations magnétiques de 1892, où l’on peut déterminer le temps du 
Maximum, j’en ai fait la comparaison avec le temps du passage de la tache 
Principale du Soleil à la moindre distance du centre du disque, c’est-à-dire 
au méridien central. 
» Il n’est pas facile et sûr de déterminer l'instant du maximum des per- 
nd re DRE ler 
C) Memorie della Societa degli Spettroscopisti italiani, vol. XI, p. 5; 1882. 
