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potentiel de l'attraction d’une masse sur un point extérieur, ou de la 
forme (4) de la note, avec une fonction arbitraire de a, b, c au numéra- 
teur; mais, plutôt, une expression en série infinie 
(18) p =N Ace ert, 
m, n, p, tant réels qu'imaginaires, étant liés par m? + n? + p° = 1; car 
cette forme permettra mieux de faire remplir aux trois trinômes (16) les 
conditions définies relatives aux limites. 
» 9. Mais cette application de l'analyse citée sera compliquée et très-dif- 
ficile, même en adoptant pour ë, n, & des fonctions très-simples de x, y, z. 
Je pense qu’il convient de commencer les recherches de cinématique sur 
les masses ductiles qui s'écoulent, par quelque chose de plus facile, bien 
qu'exigeant déjà des calculs de séries transcendantes, savoir : en prénant 
pour hypothèse, comme il a été dit au n° 2, expressions (6), 
I ; ta id 
(19) u 4 p— = 7, w= 
où a, b, c sont des nombres constants (l’un des trois peat être toujours fait 
r DE i i aa ia b C . , . r 
égal à l'unité) dont les rapports mutuels -; - seront d’abord indéterminés, 
a «a 
et dont les comparaisons à l'expérience apprendront ensuite à faire le choix 
dans chaque cas, 
» Observons que de cette supposition il résulte, en substituant dans (9) 
b— a 4? LÉ E e a b d? 
(20) ee a a e a 
2b? dydz amal dzdx 2a'b? dedy 
Et, si Pon fait 
do dw dw du du 
21 = — ce = — se = — —— 
pa Mn Tg bsn uT 4 bora de 
c'est-à-dire si, pour le point (x, y, z), on appelle g,. la vitesse de glissement 
relatif instantané, l'une devant l’autre, de petites lignes matérielles três-pro- 
ches, parallèles aux y et situées dans un plan parallèle aux yz, ou, ce qui 
est la même chose, de lignes parallèles aux z situées dans ce même plan, 
Pour l'unité de leur distance mutuelle, et gzz, Zay les vitesses analogues de 
glissement pour les autres directions indiquées, il résulte de la même sup- 
Position (19) qu'on a 
(22) + 2 a 
1 b— e ñ 1 C— a’ Ë 
NT = —=- —%; 
En. 2er pa AE by. 280. 
