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sant plus loin que lui l’approximation, des formules nouvelles où il est tenu 
compte de ce qui vient des dérivées d’ordre supérieur des vitesses absolues 
de leurs molécules dans le développement des vitesses relatives d’éloigne- 
ment ou de rapprochement de celles-ci, suivant les puissances des projec- 
tions de leurs petites distances mutuelles. 
» Il est facile de voir que des formules analogues, toujours linéaires, 
peuvent être données pour les pressions dans l’intérieur d’un solide élas- 
tique en ayant de même égard aux dérivées supérieures des déplacements 
absolus u, y, w de leurs points suivant les x, y, z dans le calcul des chan- 
gements de grandeur Au, Av, Aw de leurs petites distances mutuelles pro- 
jetées Ax, Ay, Az, et des changements qui en résultent dans les intensités 
de leurs actions les uns sur les autres. 
» Voici les formules auxquelles je suis arrivé, en poussant jusqu’au sep- 
tième ordre, et en appelant : 
» N, = p,, la composante, suivant les coordonnées x, d’une pression 
supportée par l’unité d’une face perpendiculaire aux x'; 
» T, = p,. la composante, suivant les z, de la pression sur l’unité d’une 
face perpendiculaire aux yo n ae 
T: a’: E 
de a FR 
» A, le symbole 
» 0 la somme se + z — m 
! dx dy dz? 
> 
» ‘Eo; Ej; E25- >. des coefficients dépendant de la nature dù corps : 
; du d'9 du 
Nip, (6 + zS) éi E + a, (5 + 27) | 
i d 
+ e| has TSE aa (0 aE) | 
d?0 
2 dr? 
d?0 
E 
; / du 
+4[64,4 + À, Å, A (ata Z) + 
T Ea 2. 7 4 d°0 x pa E a 
LT Passe EE SPL 
d? 9 dv dw 
tS Diaa Aa a 
d9 
? dy dz 
+a [64t r HAAA (TA) +. 
» J'ai obtenu ces formules des pressions en supposant le corps isotrope, 
et en opérant comme a fait Cauchy au volume de 1828 des Exercices de 
