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tion de ce nombre indéfini de franges, pour qu'on puisse sûrement revenir 
au point de départ par le jeu du compensateur, quand le phénoméne a 
quitté le champ de la vision. Nous nous proposons de faire voir, au con- 
traire, que la limitation des franges n’est pas nécessaire, pas plus pour les 
plaques épaisses de M. Jamin que pour les demi-lentilles de M. Billet, et 
que la multiplication est un avantage et comme une garantie d’exactitude. 
» Quand les franges ont été rendues fines, trés-rapprochées et amenées 
au maximum de beauté, nous plaçons entre les deux miroirs conjugués les 
deux tubes antagonistes, munis chacun de deux tubulures. Ces deux tubes 
ont 1™, 8o de longueur, et ils sont fermés à leurs extrémités par des lames 
de glace très-pures, mastiquées avec soin. Ils ont été si bien travaillés par 
M. Duboscq, que leur interposition n’amène qu'un transport extrémement 
faible. 
» Veut-on, par exemple, déterminer la dispersion de l’air pour les cou- 
. leurs de longueurs d’ondulation X’, X, X”..., on remplit les deux comparti- 
ments voisins de ce gaz parfaitement sec, sous la pression H lue sur le baro- 
mètre, et à la température ż fournie par un thermomètre sensible. Cela fait, 
on arrête le fil réticulaire vertical de la loupe sur l’une des franges noires 
qui se dessinent dans le milieu de la plaque, et l’on s'assure que la coïnci- 
dence établie persiste pendant quelque temps. Quand tout est prêt, on met 
la tubulure de.l’un des tubes en communication avec notre appareil à 
écoulement continu de mercure. Pour un écoulement suffisamment lent, ce 
qu'il est toujours possible d'obtenir, on voit les franges passer devant le fil 
réticulaire avec une vitesse convenable pour qu'on puisse les compter. Si 
les fra nges sont fines et très-rapprochées, on peut ainsi en compter un grand 
nombre, 80 ou 100; en fermant le robinet d'écoulement, on arrête leu 
transport. | 
» Connaissant le nombre K des franges déplacées, la longueur d’ondu- 
lation X de la lumière employée, la différence H — H’ des pressions dans 
les deux tubes, donnée par le cathétomètre, on conclut l'indice normal V 
au moyen de la formule suivante | 
c Ta 
vè yi 24-790 
E(H— H'}(1+a) 
greprésente la longueur commune des tubes, z le coefficient de dilatation 
e T ie 
1 Cette formule définitive nous apprend que K est le seul élément phy- 
“que que l’on emprunte à la méthode interférentielle; KX doit être envi- 
102. LL 
