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l'influence électrique peut ou non traverser les masses conductrices, j'arrive 
aux mêmes conséquences que ces savants. 
» Je prends pour base de mon raisonnement que l'unique condition né- 
cessaire et suffisante d’où dépend la distribution électrique d'équilibre à 
la surface d’un conducteur consiste en ce que le potentiel de la couche 
électrique correspondante soit constant pour tous ses points. Le potentiel 
étant une fonction de nature toute géométrique, on peut, malgré son éty- 
mologie, le regarder comme indépendant des actions des forces, ainsi que 
de la propagation de l'influence électrique dans l'intérieur des conducteurs. 
» Supposons qu’une même charge électrique puisse se distribuer sur un 
conducteur de deux manières différentes; il est clair que l’on poura tou- 
Jours imaginer sur ce conducteur une troisième distribution électrique, cor- 
respondante à la différence des deux premières. Soient U’, U”, U les poten- 
tiels des trois distributions ou couches électriques indiquées, par rapport 
à un point quelconque (x, y, z), qui fait partie de la couche à laquelle 
correspond le potentiel lui-même; nous aurons 
(1) U — U” =U. 
» De cette équation, il résulte que même le potentiel U de la couche cor- 
respondante à la troisième distribution devra satisfaire à la condition que 
nous avons prise pour base : il est donc évident qu'il IREI luj aussi, 
à une couche électrique d'équilibre, comme les deux autres U’, U 
» Si le point ne faisait pas partie de la masse électrique, nous trouve- 
rions, par un calcul facile, qu’on doit avoir 
Poodu AU 
2 ARE CARRÉ —— = O0. 
(2) Fe E er 
» A l’aide de considérations analytiques faciles à imaginer, et que nous 
Omettons pour abréger, on trouve, pour un point faisant partie de la masse 
électrique, Re suivante 
de dé 
d étant la densité du point auquel se rapporte le potentiel. Enfin, pour 
Peu qu'on ait quelque habitude du calcul, il est aisé de voir qu'on a 
LC ++) Udrdr ds 
sn) Ari 
(3) Cu du LEU _ Len 
(4) 
