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» Or en multipliant l'équation (3) par U dx dy dz, on aura 
(5) 
» En intégrant le premier membre de cette équation par rapport à ses 
trois variables et entre les limites © et — œ , on verra disparaitre, en vertu 
de l’équation (2), tous les termes qui se rapportent à des points qui ne font 
pas partie de la masse électrique : il ne restera donc que les termes relatifs 
aux points contenus dans cette même masse, c'est-à-dire ceux qu’on obtient 
par l'intégration du second membre de l'équation (5), entre les limites qui 
conviennent à la masse électrique indiquée. Nous aurons donc l'équation 
eoe mr IR 0 
= San ff ò U dx dy dz. 
» Les limites de l'intégrale triple qui forme le second membre de cette 
équation embrassent seulement la couche électrique, que lon peut consi- 
dérer comme une surface matérielle d'épaisseur infinitésimale, et d'une 
densité d variable d’un point à l’autre. C’est pourquoi, en représentant 
par dọ l'élément de cette surface, on pourra donner au second membre de 
l’équation (6) la forme 
dU ŒU ÆU 
dx? 
A Ge Re ) U dx dy dz = — 49 r Udx dy dz. 
(6) 
fUddg =U fod? Zuo, 
dans laquelle c représente la charge totale de la troisième couche élec- 
trique, à laquelle se rapporte U. Nous aurons ensuite 
(7) i: ds be ++) Udr dy dz = — hrUc: 
» En combinant cette équation avec l’équation (4), on obtient 
LESIE: Eea 
» La charge c, puisqu'elle est produite par la différence des deux dis- 
tributions électriques diverses d’une même charge, devra évidemmen" E 
composer des deux électricités contraires, en quantités égales. Cest p 
quoi, ła troisième couche électrique correspondante devra être composé 
d’une charge complexivement nulle et nous devrons avoir 
o EEPE (M (Here 
