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» 11° On a admis, pour les calculs, que, à l’état de fluidité, la matiere 
exige, pour l’écartement de deux molécules, une résistance indépendante 
de la grandeur de cet écartement. 
» La période de fluidité se placerait donc à la suite de la période d’élas- 
ticité parfaite, pour laquelle la résistance est proportionnelle à l’écartement 
élastique, et à la suite de la période d’élasticité imparfaile, qui est caracté- 
risée par la non-proportionnalité entre l’écartement et la résistance. 
» En partant de cette définition mathématique de l’état de fluidité, il a 
été possible d'établir les premières bases d’une théorie fondée sur la con- 
naissance des déplacements produits. 
» C’est ainsi qu'on a successivement traité la question du poinçonnage 
des métaux avec et sans contre-matrice, celle du poinçonnage des métaux 
maintenus dans une enveloppe cylindrique, celle de l'écrasement des cy- 
lindres et celle de l'écoulement par des orifices concentriques. Ce dernier 
mode d’écoulement n’avait été examiné, dans les précédentes communi- 
cations, que sous le rapport de la cinématique des déformations. 
» 12° Cette théorie mécanique a conduit, pour la pression totale exercée 
par le piston, aux valeurs suivantes : 
» I. Poinçonnage avec ou sans contre-matrice, 
Pi >RRÈK (1 + log’ z) : 
» II. Poinçconnage d'un bloc maintenu ee une enveloppe cylindrique, 
PE rh (ie lose Eji 
» III. Écoulement d'un bloc cylindrique par un orifice concentrique, 
P = n (R? — R )K (+ R 108" z) 
» 13° Ces formules ont conduit chacune à une valeur du coefficient de 
résistance de fluidité qui atteint, pour le plomb, la valeur de 200 kilo- 
grammes par centimètre carré. 
Ces valeurs diffèrent un peu les unes des autres, par suite de l'in- 
fluence du frottement sur les enveloppes et sur les poinçons. 
» 14° La résistance au cisaillement est égale à la résistance de fluidité, ce 
qui est d’ailleurs une conséquence de l'hypothèse d’une force de cohésion 
constante, 
» 15° Les solides à l’état de fluidité transmettent les pressions sur les - 
