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tème déformé soit égale et parallèle à l’action exercée en O par le système 
primitif. Il suffit pour cela de choisir les infiniment petits æ, B, y de ma- 
nière à satisfaire aux équations 
do 
— d z; = Aa +MP + Ny, 
d& 
(2) —07 =BB+Py+Me, 
dò 
ofa NEE, 
dans lesquelles on a fait, pour simplifier les écritures, 
d?o d2% d?® 
> 2 a 
| d?o d'® d?o 
ap Meni N, LD PEN 
» Cela posé, admettons que la déformation infinitésimale varie en fonc- 
tion du temps suivant une loi quelconque, 
» La courbe S lieu géométrique du point K pourra évidemment être 
renfermée dans une sphère infiniment petite, ayant son centre en O. Et 
nous pouvons noter en passant que, pour contraindre le point mobile, 
supposé soustrait à l’action du système fixe, à décrire la courbe S, de ma- 
nière à coincider constamment avec le point K, il serait nécessaire et suf- 
fisant de lui appliquer une force variable dont les trois composantes au 
temps £ auraient pour valeurs 
d'a. D 
de’? dé 
d? 
et Ge | 
» Désignons maintenant par I(x+u,r+v, 2+ w) une position in- 
finiment voisine de O que le mobile occuperait effectivement au temps £, et 
soient X+U, Y +V, Z+W les trois composantes de l'action totale 
exercée en I, au même instant, par le système déformé. Nous aurons, en te- 
nant compte des équations (1), (2) et (3), 
| U—=A(u—a)+M(v—B)+N(w—7), 
(4) { V= B(v — b)+ P (w— y)+M(u— a), 
W=C(w— y) +N (u —a«)+ P (v — f). 
» Aucune hypothèse n'ayant encore été faite sur les directions des axes de 
coordonnées rectangulaires, nous pouvons les prendre paralleles aux axes 
Principaux d'élasticité relatifs au point O et au système fixe primitif, Nous 
