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il vient 
ji ZE — t... 
UE a Re Ms— 2m 
» Prenons maintenant pour axes des coordonnées les axes d'inertie qui 
sont situés daus le plan des trois masses, nous aurons 
a EF 
MEY = O, e = O, 
les moments d'inertie principaux seront 
r? 
AN my, E= Joas, C=A+B=Ymr =m’ } —, 
m 
et en désignant par a= yA, b= VB, c= yC les rayons d'inertie, nous 
pourrons poser 
VE Mu, 2,= bsin(t + fu), Vs b cos(Ÿ + pi) 
Mo + mM, Di M, 
My, Manty. : 
EE n = A COS ——— y, = —A SIn « 
d’où 
RS a a naea 
b? a? mi M b? at: E h m, 
» Les trois corps se trouvent donc sur trois ellipses semblables dont les 
axes sont proportionnels aux rayons d'inertie et dans lesquelles les diffé- 
rences des anomalies excentriques sont constantes. Soit encore A le double 
du triangle (m,, m,, m,), on aura 
Vila Va a 
M3 
ab 
A= Sert À al MR Yax= M 
En différentiant les expressions des coordonnées, on trouve 
b ENA a! a 
me PEN IE TS pi 
» Si l’on désigne par z? la rotation des deux axes dans leur plan, par 
x°, y’ les rotations du plan autour des axes, la force vive du systeme peut 
s'écrire 
aF =Ÿ m(x'— Fer +y (PHEA + By". 
Soit encore I l’inclinaison du plan des trois corps sur le plan invariable, 
