( 1468 ) 
» Les constantes p4, 2, pa, définies plus haut, sont les mêmes qui en- 
trent dans la transformation de Jacobi. En effet, si l’on pose 
M m j ma m: í 
Ve Xi = ESDU + Ei COS Ui, VA Si E COS pa; — Ë, SIN Piyeee 
m, + Ma m + M, 
Tirini i cos EN E cos sin 
Ma + m, Fa = SIN pa + N: Has M3 + M; Yi Wi Na Bise . 
(où il est permis de prendre l’une des constantes u. égale à zéro), on a 
Ymar t Y myra, 
et T se transforme d’une manière analogue. Si nous prenons pour variables 
les rayons vecteurs p = VE? + n” , q = VE? + n? , langle 24 compris entre p 
et q, et l’azimut o de la bissectrice de l'angle 24, compté à partir de la ligne 
des nœuds, il vient 
ee meth 
2q sin? 2 Ņ P 
m, mM, 
mim, k ———— 
M, + mM, 
a 
yp cos’ p, + q?sin?p, — pq sin 2 p, COS 2% 
aT=p +g ( 
C’est le premier des deux systèmes proposés par E. Bour. Si l’on pose 
in F mi I 
p=csinz g, q= CCc0s- 4, 
la force vive et la fonction des forces s'expriment par les formules sui- 
vantes : 
T? + o? + 270 COSa 
2sin?x 
i 
CT =- c'c? + 2a? + 
hi: 
1— COS 2 9 COS 2h — cos & sin 2 9 Sin 2y 
? 
CE 
a E r3 sin asin’ 2 y4 
2 mMM, 
er. V- Fm 
cU pen y 2 7% 
y I — coS2p, COS — sin 2 p Sin & COS 2 Y 
où les variables Cor Zo, T, © sont toujours les conjuguées de C, &, 9» Y» 
et Wi, Wa, {a des constantes qui dépendent des masses. Si le mouvement 
avait lieu dans un plan, on aurait x = K, et la variable o disparaîtrait des 
formules, » 
