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I'a fait W. Thomson pour la decharge dans un circuit contiuu niiifine, on 

 Irouve une solution assez simple et assez complete, a condition dc fairc 

 quelques simplifications autorisees par les proprietes de I'etincelle et dcs 

 circuits induits. 



)) T, Les experiences deRiess montrentque, si Ton fait traverser par une 

 decharge un circuit interrompu par une etincelle et dont la resistance nu - 

 tallique est de quelques ohms, la chaleur degagee dans relinccHc est nc- 

 gligeable par rapport a la chaleur degagee dans le fd. II en resulte : 1" que 

 la resistance moyenne de I'etincelle est negligeable par rapport a cede (hi 

 fd; 2^ que, puisque cette resistance peutetreconsideree conmieinfinie dans 

 les premiers instants de la decharge, d faut qu'elle atteigne, en un temps 

 tres court par rapport a la duree totale de la decharge, une valeur tres po- 

 lite par rapport a une resistance de quelques ohms. 



» Cette valeur tres petite sera atteinte en une fraction de periode dans 

 les decharges oscillatoires; nous admettrons done que, malgre la presence 

 des etincelles a partir de cet instant tres voisin du debut de la dechnrge, les 

 resistances des diverses branches du circuit pourront elre considerees 

 comme des constantes; on prendra dans la suite cet instant comme origine 

 des temps. 



» 11. On negligera I'induction mutuelle des circuits devant I'induction 

 propre, ce qui sera d'autant plus voisin de la verite que les circuits, prin- 

 cipal et derives, seront plus eloignes I'un de I'autre. 



« Dans ces conditions, on trouve qu'a partir de Tinstant oil les resis- 

 tances deviennent constantes : 



'> Dans la bobine derivee, le courant decroit sans changer de sens sous la 

 forme d\m extra-courant de rupture; 



» Dans la bobine totale, le courant suit les his de la decharge dans un cir- 

 cuit uniquement forme du circuit principal, comme si Tetincelle derivee 

 "lettait en contact direct les points de bifurcation des circuits derives; 



» la multiplication de la decharge derivee nest possible que si la decharge 

 ^^t oscillatoire dans le circuit principaL 



'' Si la periode d'oscillation de la decharge est de I'ordre du ^^'^^ do 

 seconde et le circuit derive peu resistant, d suffit que le courant dans hi 

 bobine derivee soit, a Torigine du temps, de Tordre du ^ du courant maxi- 

 "i^ini dans la bobine totale pour que la decharge derivee soit dix fois plus 

 grande que la charge totale du condensateur. 



'' La theorie rend compte de la marche generate du phenomene et des 

 diverses particularites observees par les auteurs qui ont traite la question. » 



